图i.所有装置都固定在不锈钢定位板上，整体置于超高真空靶室内，靶室真空好于1.0X10Pa.由LaB6电子枪产生电子束经过两级光阑准直，光阑孔径分别为1.0mm，0.5mm，光阑相距10mm，各光阑都接有灵敏电流表。毛细管外用铝箔包裹，以防止其外表面充电，毛细管出口处放置偏转板，偏转板后为1维位置灵敏探测器（PSFC）131，毛细管出口距探测器距离为50mm；探测器信号引出真空后由采集卡采集并由数据获取软件读出2结果与讨论在测量出射电子角分布之前，必须要等到出射电子产额达到稳定，测量的结果才是可信的。在Stolterfoht小组的工1遇信-作者：于得洋（1976），男，博士，副研究员从事基于加速器的原子物理研究；1.yumlpcas.把。cn.h邱：”WWW.典型的出射电子角分布出射电子产额与时间的关系作中，使用的离子束流强在nA量级，从束流开启直至探测器接收到稳定信号需要约10min，说明毛细管内壁形成“导向电场”需要一定时间。本工作中由于电子束流强较高，束流开启后，大量电荷能快速沉积在毛细管内表面形成导向电场，因此几乎在束流开启同时，探测器上就接收到稳定的信号，即是位置灵敏探测器测得的典型的出射电子角分布谱，入射电子束能量1000eV，流强5.是能量1000eV、流强5.15PA的电子入射时，出射电子绝对产额随时间的变化。在10min内，电入射能量对电子传输效率的影响子绝对产额在30.2nA左右，产额涨落小于10%.需说明的是，采用1维位置灵敏探测器无法直接得到电子绝对产额。而通过给出的1维角分布积分计算绝对产额需要加入假设，如角分布完全符合高斯分布等，产生误差。为避免这一情况，我们采用没有位置分辨的法拉第筒直接测量出射总电流，此时不能得到电子角分布的信息，却可准确获得出射电子的绝对产额。
束流在毛细管中的传输效率是表征导向能力的一个重要特征。传输效率的定义为：=/o//i，其中为入射电流，/.即为出射电子绝对产额。将入射电流归一化后，我们计算了能量在200~1200eV范围内电子束的传输效率如所示，实验发现，随着入射能量的增加，电子的传输效率降低。
3理论模型导向效应示意图根据导向效应模型。其中：qf为出射粒子电荷态，对于电子―1；Ep为入射电子动能；Ug为毛细管内壁沉积电荷形成的导向势，与入射流强有关，在高入射流强下，管壁沉积电荷量达到饱和，故可以认为Ug是常数；在带电粒子与微孔膜相互作用的实验中，定义为入射粒子与毛细管轴线的夹角，即入射角，在锥形管实验中，由于电子束共轴入射，定义为毛细管锥角。
按导向效应模型给出的出射粒子产额关系，对实验测得的传输效率进行了拟合，由于将q，Ug，均视为常数，入射电流归一化后，传输效率n仅与exp（―Ep）相关，成负指数关系。从可以看出，实验结果和根据导向效应模型给出的拟合曲线符合的非常好。
4结论利用高流强电子束入射单根锥形SiO2毛细管，观察到电子的导向效应。由于实验中电子束流强较大，毛细管内壁能够快速形成导向电场，在mmin内电子被稳定的导弓丨出毛细管。利用位置灵敏法拉第筒测量了出射电子的1维角分布。通过对出射电子绝对产额的测量，研究了入射能量对电子传输效率的影响。实验发现，入射能量越高，电子出射效率越低，传输效率与入射能量呈负指数关系。实验结果与导向效应模型符合得很好。
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